朱海霞[1]2004年在《叁维无序铁磁系统临界行为和磁化特性的研究》文中进行了进一步梳理单自旋铁磁系统的相变特性是本文的主要讨论内容。我们知道具有强磁性的铁磁体在温度高于居里温度时转变为磁性很弱的顺磁体，即发生了铁磁-顺磁的二级相变。随着系统的内禀场或外场的作用，系统的居里温度会发生改变，呈现多种多样的相变特性。在本文中我们采用了有外场时的随机晶场作用下的键稀疏Blume-Capel模型(BCM)和随机晶场作用下的键无规BCM。计算并讨论了简立方格子系统的居里温度随晶场、外场、键浓度和随机晶场浓度的变化关系和系统的临界行为以及有关磁化特性。随机晶场作用下的键稀疏BCM居里温度随着晶场的增加而单调递减，在晶场较大处出现了叁临界点，它连接着一级相变线和二级相变线。随着晶场随机浓度的减小，叁临界点被抑制，同时出现了二级相变线的重入现象；当晶场随机浓度很小时，系统在低温下始终处于有序状态。键稀疏对系统的临界行为的影响也是很明显的，尤其是对有序相的抑制作用十分显着；在随机条件下，较大晶场的存在使起始磁化曲线呈现新的特征，而磁化率曲线出现了从单峰分布渡越到双峰分布；外场的存在使居里温度升高。在键无规条件下，特别当反铁磁交换相互作用存在时，我们得到了一些有意义的结果。
邓玲玲[2]2002年在《二维无序铁磁系统临界性质的研究》文中指出具有强磁性的铁磁体在温度高于居里温度时转变成磁性很弱的顺磁体，即为铁磁-顺磁二级相变。随着系统内禀场或外场的作用，系统居里温度会发生改变，呈现多种多样的相变特性。 单自旋铁磁系统的相变特性是本文的主要讨论内容。在本文中我们采用随机晶场作用下的键稀疏的Blume-Capel模型(BCM)和有随机晶场作用的键稀疏的横场伊辛模型，计算并讨论了以二维的蜂窝格子和平方格子为晶格点阵的系统的居里温度随着晶场、横场、键浓度和随机晶场浓度的变化关系。随机晶场作用的BCM中，居里温度随着晶场的增加而单调地递减，在晶场较大处出现叁临界点，它连接着一级相变线和二级相变线。随着晶场随机浓度的减小，叁临界点被抑制，同时出现了二级相变线的重入现象；当随机浓度很小的时候，系统在低温下始终处于有序状态，此时Blume-Capel模型相当于S=1／2的伊辛模型。对于两种不同的二维点阵，由于配位数的不同，也导致了相变特性的一些区别，特别在随机晶场条件下，得到了一些新的性质。键稀疏对系统临界性质的影响也是很明显的，尤其是对有序相的抑制作用十分显着。当横场被考虑在内，我们采用有随机晶场作用的BCM+TIM。横场也能有效降低系统相变温度，并能抑制叁临界点和重入现象。如果在同一个系统中同时考虑横场和晶场，再加上晶场和交换相互作用的无序分布，那么这几个因素的相互竞争将会导致相变发生一些新的改变，我们得到了一个较复杂的铁磁自旋系统在各种条件下的相图和有意义的结果。
钟寅[3]2016年在《重电子系统中的关联效应》文中进行了进一步梳理重费米子/电子系统是现代凝聚态物理研究中最活跃的领域之一,在这类体系中不断涌现出各类新奇的层展现象,例如重费米液体行为,非常规超导电性,奇异金属以及量子临界性。但是由于传统的平均场和微扰理论近似并不足以抓住该类系统中起主导作用的电子关联效应的本质,相关的理论研究进展相对比较缓慢且没有受到应有的重视。然而,我们发现辅助粒子基于的平均场方法和以量子蒙特卡洛与动力学平均场为代表的数值技术的发展已经改变了重费米子理论研究的原始状况,因而,在这些令人欣喜的进展鼓舞之下,我们在这篇博士论文以常见的量子晶格模型如Kondo晶格以及周期性Anderson模型出发,通过解析与数值计算方法系统化地研究重费米子体系中的电子关联效应。具体而言,我们提出了重费米子量子临界行为的一种新的理论解释,即轨道选择正交金属相变。这种基于Z2辅助自旋表示的辅助粒子形式能够正确解释实验观测到的热容对数发散以及电阻的准线性行为。当考虑自旋-轨道耦合效应时,六角近藤晶格模型可存在新有序态,即拓扑自旋密度波态。这类具有非平凡电磁响应的反铁磁自旋密度波是超越传统拓扑近藤绝缘体的新物态。为了进一步理解近藤体系的拓扑性质,我们对近藤项链模型的拓扑性质进行了探索。在这类模型中,体系的拓扑性质可由量子非线性sigma模型以及相应的拓扑项共同描述。值得注意的是,高维近藤项链模型可能支持对称保护拓扑态。最后,以Kondo-Heisenberg模型为例,研究了重费米子超导体的费米面结构以及超导配对问题。详细的计算表明局域磁性交换相互作用可诱导d波配对,超导态的物理可观测量与实验测量定性一致。这说明重费米子超导电性的某些基本性质可通过简单的BCS平均场理论得以解释。我们希望这里的研究对于进一步理解复杂的重费米物理有所裨益。
邹维科[4]2009年在《钻石型晶格上量子Heisenberg系统的相变》文中进行了进一步梳理各向异性Heisenberg模型是研究相变与临界性质以及材料磁性质的重要量子模型。本文利用实空间重整化群方法,研究了几种分形维数不同的钻石型等级晶格上铁磁和反铁磁Heisenberg系统的相变与临界性质。研究了叁维钻石型等级晶格上各向异性铁磁Heisenberg系统的相变与临界性质,给出了系统的相图,发现该系统在各向异性参数△≥0时存在有限温度的相变。在△=0时,系统属于各向同性Heisenberg普适类;在0<△≤1时,系统属于Ising普适类,这与以前的结论一致。我们还把重整化群方法推广运用到远离临界点的区域,研究了系统的序参量,发现该系统与二维等级晶格上各向异性Heisenberg系统明显不同。当△=0时,系统的磁化强度不为零,与上面相图给出的结论一致。同时,计算了系统的关联长度临界指数v和磁临界指数β:在△=1时,v=1.06482,β=0.463;在△=0时,v:1.51091,β:1。利用等效变换和重整化群方法,研究了叁维钻石型等级晶格上各向异性反铁磁Heisenberg系统的相图,发现反铁磁临界线高于铁磁临界线,系统的临界温度T_N不等于零,并且在临界线上不存在重入行为。这与已有的平均场重整化群的结论一致,与二维等级晶格上该系统的结论明显不同。利用Migdal-Kadanoff重整化群方法,研究了一族钻石型等级晶格上各向异性Heisenberg系统,给出铁磁Heisenberg系统的相图,通过比较发现系统的下临界维数d_(?)=2.26.我们进一步研究了反铁磁Heisenberg系统,得到了系统的相图,通过与铁磁系统的比较,发现d_f=2.26的钻石型等级晶格上的系统与d_f=2,2.58和3的系统相图不同,铁磁和反铁磁临界线发生交叉,这说明了晶格分形维数的变化对反铁磁系统的临界性质影响比对铁磁系统更为显着。
时丽然[5]2016年在《ABO_2/AB_(1-x)B'_xO_3多铁材料磁电及其耦合性能的研究》文中指出铜铁矿结构ABO2和稀土铬氧化物AB1-x'O3型化合物均是典型的强关联电子体系。其中存在自旋、晶格、电荷、轨道等多种耦合相互作用,从而具有磁相变、磁电耦合效应、磁致伸缩、磁介电效应等丰富的物理现象。温度、外加磁场和离子替换等因素都能直接影响自旋、电荷、晶格之间的相互作用,从而改变物质的磁电物理特性。因此,我们可以通过离子替换和强磁场等手段来研究该类材料的磁性和电性质。本论文选择CuFeO2和YFe0.5Cr0.5O3为研究对象,详细探讨了掺杂对六角及正交结构化合物磁性和电性质及其耦合性能的影响。论文研究内容如下：一、简单介绍了多铁性材料CuFeO2的磁性受挫及其自旋晶格耦合的物理性质。分别从研究背景、晶体结构、磁结构、比热特性和磁电耦合等来介绍CuFeO2的磁电物理性能。此外还介绍了几种稀土铬氧化物磁特性的研究进展。二、利用光学浮区法制备了叁角晶格反铁磁体CuFeO2及其B位掺杂的单晶样品。探究溶胶凝胶法制备正交钙钛矿结构YFe0.5Cr0.5O3多晶样品的工艺条件,并成功制备了YFe0.5Cr0.5O3及其A位掺杂系列样品。研制并介绍了脉冲强磁场环境下的磁化和电极化测量系统。叁、详细研究了叁角晶格反铁磁体CuFeO2单晶在稳恒场和脉冲场下的的磁性质,并得到该体系完整的磁相图。研究表明CuFeO2单晶样品存在磁晶各向异性。由于该体系磁受挫和自旋晶格耦合作用,使其在随磁场变化过程中经历了连续的台阶式的磁相变,并且在72.8 T磁场处首次观察到了该样品的饱和磁化平台。我们还研究了CuFeO2单晶的磁电耦合性质,结果表明只在非公度非共线的铁电相内出现磁场诱导的电极化,此电极化行为受温度和磁场扫场速率的调控。在外加电场下进行磁化测量,结果进一步证明了在非公度非共线态的磁电耦合效应。CuFeO2单晶应力随温度的变化说明该系统内存在较强的自旋晶格耦合作用。四、研究了B位Ga掺杂的CuFeO2单晶的磁化特性和磁电耦合效应。当Ga掺杂浓度小于0.05时,观察到连续的台阶式的磁相变行为,在此范围内随着掺杂浓度的增加,磁相变行为越来越弱。这是由于Ga离子的引入破坏了Fe离子层内和层间的反铁磁相互作用,减弱了系统的自旋受挫。当掺杂浓度大于0.08时,系统磁相变和各向异性行为消失。少量Ga的引入使系统在低场范围内出现四子晶格相和铁电相共存,从而提高了该体系自发的电极化性能。五、研究了正交钙钛矿结构YFe0.5Cr0.5O3化合物的反常磁化特性和低温介电响应。实验结果表明,在0.01 T磁场下温度小于244 K时,YFe0.5Cr0.5O3多晶的磁化强度为负值,随着温度的降低磁化强度逐渐减小。该体系中存在与自旋重取向和Maxwell-Wagner效应有关的介电弛豫。在反铁磁有序的温度附近其介电常数也发生相应的变化,即YFe0.5Cr0.5O3体系中存在磁介电效应。六、研究了A位稀土离子掺杂对YFe0.5Cr0.5O3化合物的磁性和介电性质的影响。当Ho离子掺杂量x=0.05时,分别在239 K和48 K处观察到磁化反转,这是由于Fe-O-Cr和Ho-O-Fe/Cr反铁磁相互作用共同作用的结果。当Ho离子掺杂量x>0.3时,该体系负磁化现象消失。Eu掺杂的化合物中,在掺杂量x ≤0.5范围内都能观察到负磁化现象,随着掺杂量的增加补偿温度逐渐减小。在Y0.9Ho0.1Fe0.5Cr0.5O3样品中的介电弛豫明显减弱,说明了该体系的介电响应与自旋重取向有关。
黄辉辉[6]2016年在《无序合金磁性的蒙特卡罗模拟》文中指出相变是指物质系统从一种状态转变为另一种状态的过程。在众多的相变问题中,铁磁相变是人们感兴趣的一个领域。在低温下,铁磁体内部的自旋在相互作用下有序排列。然而超过了临界温度之后,自旋的有序排列被破坏了。此时,铁磁体转变为顺磁体。随着计算机技术的发展,伊辛模型已经成为研究铁磁相变的一种有效方法。本文以二元Fe-Al合金为研究对象,通过伊辛模型对Fe-Al二元合金铁磁相变进行了系统的研究。从微观角度理解二元合金铁磁相变的本质原理。本文主要工作内容和研究成果如下:(1)以蒙特卡洛方法分析了经典二维伊辛模型和叁维伊辛模型的相变,与精确值或相关文献进行比较,验证了此数值模拟方法的有效性。(2)用伊辛模型研究有序Fe-Al(Al at25%-45%)合金中Al含量与居里点的关系:D03型结构具有铁磁性;随着Al含量的增加,D03型结构逐渐变成B2结构,铁磁-顺磁相变点一直变小直到消失;在Al含量达到39%左右,相变点消失。(3)用伊辛模型研究无序Fe-Al(Al at0%-70%)合金中Al含量与居里点的关系:随着Al含量的增加,铁磁顺磁相变点逐渐减小直至Al达到60%消失。(4)研究无序度对有序Fe-Al合金相变温度的影响:随着错位Al原子数目的增加,Fe3Al无序度扩大,在相同Al含量下,无序情况下的铁磁相变点大于有序情况下;B2型Fe Al(Al at50%)发生有序-无序转变,铁磁相变点从无到有。(5)研究次近邻相互作用对Fe-Al合金磁性的影响:与最近邻的叁维伊辛模型相比,增加次近邻相互作用,铁磁转变温度变大。
徐玉良[7]2015年在《自旋系统量子关联与量子相变》文中研究指明固态量子自旋系统展现出丰富而奇特的相变行为,可以用来描述许多常见物质和最近发现的二维纳米材料的新奇特征,成为凝聚态物理的重要研究分支。它具有量子力学中所特有的非经典关联行为,即量子纠缠或者更为普遍的量子关联。因此,它也成为备受关注的可以实现量子信息处理的实际物理体系。探究低温或零温下量子关联(或纠缠)与量子相变的关系,有限温度引发的热涨落与量子关联的关系成为自旋系统研究的两个主要方向。本文针对二维或分形维晶格自旋系统的量子关联行为开展研究,探索了不同结构对量子关联临界行为的影响,分析了复杂晶格上产生稳定长程量子关联的条件与机制,发现了系统维数或分形维数在量子关联和量子相变的研究中的重要作用。本文主要内容如下:1.研究了绝对零温下二维正方晶格上横场作用下的量子Ising自旋系统的量子纠缠行为。利用量子重整化群方法同时结合共生纠缠度的概念,计算得到了系统尺度增大时两自旋块之间的基态量子纠缠。发现外场增大并靠近临界磁场时,可以产生或增大纠缠,越过此量子临界点时磁场抑制并破坏纠缠,而自旋块-块纠缠仅在一定的磁场范围内出现,该范围集中在量子临界点附近。系统尺度增大时,纠缠出现的磁场范围越来越小,并靠近量子临界点附近,纠缠一阶导数呈现出非解析发散行为,显示了此时发生的量子相变为典型的二级相变。分析了外场改变导致铁磁-顺磁相变中自旋涨落和涨落关联影响纠缠临界行为的物理机制。根据重整化群的变换思想得到了纠缠的有限大小的标度行为,找到了纠缠临界指数与关联长度临界指数之间的标度律关系,发现了系统维数在此关系中的作用。2.基于量子重整化群方法并结合共生纠缠度,分别研究了叁角晶格和Sierpiński型分形晶格上量子自旋系统的量子纠缠与量子相变。发现外场强度、系统尺度和系统结构对自旋块间基态纠缠行为具有重要影响。在量子临界点左右,即系统分别处于铁磁相或顺磁相时,外场的增大时,纠缠分别表现出增大或减小的不同变化趋势。当系统尺度增大时,纠缠可以存在的磁场范围逐渐缩小到量子临界点附近,纠缠一阶导数表现出了奇异行为,纠缠导数的最大值或最小值越来越靠近临界点。自旋块间纠缠的奇异性作为指示器能有效反映量子相变的发生。不同晶格结构的纠缠标度行为(即临界指数)不同,对于叁角晶格,系统的空间维数决定了纠缠临界指数与关联长度临界指数的标度关系,而分形晶格,系统的分形维数而非空间维数决定了这一关系。3.研究了处于有限温度的分形晶格量子Heisenberg自旋体系的量子关联。利用格点消约重整化群方法并结合量子失协的概念,分别计算了一维链、Koch曲线和钻石型等级晶格上两外端点间的量子关联。结果发现,温度、各向异性参数、系统尺度和晶格结构对量子关联行为产生了重要影响。在有限温度下,随着各向异性参数的变化,量子失协在量子临界点处表现出明显的尖端状的突变。一维自旋链和分形晶格,长距离热量子关联可以指示系统的量子相变点。当各向异性参数小于(或大于)临界点时,量子关联随温度的升高,展现出“再生长”(“生长”)的行为。通过研究系统的能级结构和对应的量子态,发现了有限温度下的热量子失协对系统基态能级交叉表现出“敏感性”变化的物理机制。系统的尺度变大时,可以发现的量子关联比纠缠具有更强的稳定性,更能抵抗温度引起的退相干。还发现了分形维数对长程量子关联的影响,分形维数的增大可以产生更具鲁棒性的长程量子关联。4.研究了一种自旋玻璃模型的量子关联与量子相变的关系,主要探讨了引入的随机无序对二者的影响。考虑了Dzyaloshinskii-Molriya(DM)相互作用下一维随机XXZ自旋链上两非近邻自旋块-块之间量子失协。运用量子重整化群方法并结合随机数法,研究了体系尺度变大时,量子关联随各随机耦合参数和DM相互作用的变化规律。随机耦合参数满足正态分布,其标准差反映系统的无序程度。系统的随机无序为零且随着DM相互作用增大越过量子临界点时,关联发生了明显的从零到最大值的突变。同时发现,系统处在反铁磁相时量子关联为零,而自旋液相对应量子关联最大。系统引入随机无序后,平均量子关联在量子相变点附近的突变具有一定的“滞缓”效应,突变不再尖锐。当随机耦合参数标准差很大时,平均量子失协的最小值不再为零,系统内始终存在量子关联。随机耦合的标准差越大,量子关联的涨落存在的范围越大。对于这种随机自旋系统,量子关联的涨落即其标准差的最大值可以有效地反映系统的量子相变点。
高中扬[8]2008年在《分形晶格上量子反铁磁Heisenberg系统相变的研究》文中研究表明量子反铁磁系统的相变与临界性质是凝聚态物理中重要的研究领域。随着该领域研究的进一步发展,Wilson于70年代发展了重正化群方法,使相变研究有了突破性的进展。正是由于研究方法上的发展,分形上量子自旋模型的相变问题引起了人们的研究兴趣,成为统计物理学研究中重要的前沿领域。本文利用重正化群方法,研究了叁种分形晶格上反铁磁Heisenberg系统的相变与临界性质。论文的主要结果如下:1.研究了分形维数d_f=1.63的低维钻石型等级晶格上自旋1/2的各向异性反铁磁Heisenberg模型的相变与临界性质,得到了系统的相图。结果发现相图中呈现重入现象,并且临界温度在各向异性参数Δ达到临界值Δ_c=0.703时趋向于零。在Ising极限下,铁磁和反铁磁系统具有相同的约化临界温度K_BT/|J|。另外,临界温度趋于零时,模型的铁磁临界温度T_c～Δ,反铁磁奈尔温度T_N～1/1n(Δ_c-Δ)。2.文中所采用的等级晶格都是由P个分支和L根棒的生成元迭代而成,其特殊性在于L可以是偶数或奇数。为了解决L为偶数的问题,人们用等效变换和重正化群方法相结合,巧妙地研究了分形晶格上经典的反铁磁Potts模型的相图和临界性质。本文将这一方法扩展到量子模型,分别计算了分形维数为2和2.58的两种钻石型等级晶格上各向异性反铁磁Heisenberg系统的相图。结果表明,在各向同性Heisenberg极限下(Δ=0),对于d_f=2的等级晶格,系统的临界温度趋近于零,而对于d_f=2.58的等级晶格,系统存在有限温度的相变。另外,在Ising极限下,两种晶格上的铁磁和反铁磁系统具有相同的约化临界温度。对于d_f=2的等级晶格,本文还计算了临界温度趋于零时,反铁磁系统的临界行为。结果表明,系统的奈尔温度满足T_N～1/ln|Δ_c-Δ|(d_f=2时求得的Δ_c=0)。3.研究了钻石型等级晶格上量子涨落对相变的影响。对于d_f=1.63的等级晶格,求解了由量子涨落引起的临界温度的误差E_F~K和E_(AF)~L(分别对应于铁磁和反铁磁系统)。对于d_f=2.58的等级晶格上的铁磁Heisenberg系统,求解了临界温度和各向异性的误差E~K和E~Δ。进而求得了各自的误差分析图,发现在高温极限下,误差都趋近于零,表明高温下模型趋于经典的Ising模型。另外,对于同一个系统而言,随着各向异性参数Δ的减小,误差增大;并且铁磁系统的误差小于反铁磁系统。
叶树森, 李佳宸, 王健[9]2018年在《二维晶体中的高温超导与量子格里菲斯奇异性》文中研究表明超导体因其零电阻与完全抗磁性等性质,已成为凝聚态物理与材料科学领域最重要的研究方向之一.近年来,随着单晶薄膜制备工艺的提高,二维晶体超导体逐渐发展为新的前沿热点,其中出现的一些新奇物理现象,如高温超导和量子相变等,得到了学术界的广泛关注.简要介绍了二维晶体超导体的研究背景和基本特性,并分两个部分重点介绍了二维晶体中高温超导和量子相变两类重要现象.第一部分总结性回顾了二维高温超导体单原胞层铁硒/钛酸锶(FeSe/STO)的发现和验证,实验中发现的基本性质并探讨了其可能的超导机理.第二部分着重介绍量子相变和量子格里菲斯奇异性,包括其理论模型、在二维晶体超导中的实验发现和相应的分析.最后总结全文,并对相关领域的发展进行了展望.
王锐[10]2016年在《拓扑量子系统中近藤效应的研究》文中指出自上个世纪六十年代以来,近藤效应及其相关的物理问题一直是凝聚态理论中一个重要的研究热点。相关早期研究不仅促进了重整化群理论方法的建立,而且推动并发展了基于数值重整化群的一系列数值计算方法。另一方面,近年来由于在量子输运、拓扑量子计算等方向的潜在应用价值,拓扑量子态物质逐渐发展成为凝聚态物理中最重要的研究课题之一。多种拓扑材料包括拓扑绝缘体、拓扑半金属等均已经在实验上实现。一个理论上有趣且具有实际意义的问题是,在新颖的拓扑量子相中,传统的近藤效应会产生什么新的物理?近藤共振、近藤温度等是否会和传统金属中的近藤效应有所区别?近藤单态的形成是否有可能诱导出新的拓扑量子态?一旦结合上拓扑量子系统,传统的近藤问题将会产生一系列与之相关的新的有趣问题。本文主要目的就是初步探索并回答这些问题。第一章我将为本文即将研究的两个课题做出简要概述。对于近藤问题,我从研究历史的角度出发,阐述了它的发展过程,回顾了历史中重要的进展。对于拓扑量子系统,我主要试图回答拓扑是什么以及怎么去刻画拓扑态。第二章是关于近藤效应的微扰处理。首先我针对非磁性杂质问题讨论了T矩阵解法。接着利用T矩阵方法处理了无相互作用的安德森模型。对于安德森模型和s-d交换模型,我们采用近藤提出的微扰方法给出初步解释。同时也可以看到在微扰理论的框架下,计算出的电阻等物理量在低温区总是发散。这不符合实验结果。这就迫使我们必须去寻找非微扰方法。第叁章主要是阐述几种非微扰方法。为此我们先讨论了赝费米子表示和微扰重整化群。接着我们详细给研究了非微扰重整化的理论方案以及Bethe ansatz严格解方法。在第四章中,我将针对低温强耦合区建立一个有效理论。我们发现在强耦合区可以用一个弱耦合的朗道费米液体理论来刻画这个不动点。这种特定能标下的有效理论正是重整化群思想的核心。从第五章起至第八章,我主要讨论了近藤效应在拓扑量子系统中的相关研究与应用。第五章主要是介绍当前在该领域的研究现状。第六章到第八章分别是叁个具体的研究实例。从这些章节,我们可以看到,近藤效应尽管是一个已经有半个多世纪历史的研究课题,当它和新的拓扑态系统相结合后,不仅会展现出与传统近藤效应不同的物理特征,同时也可能产生出更多新颖的拓扑量子态。
参考文献：
[1]. 叁维无序铁磁系统临界行为和磁化特性的研究[D]. 朱海霞. 苏州大学. 2004
[2]. 二维无序铁磁系统临界性质的研究[D]. 邓玲玲. 苏州大学. 2002
[3]. 重电子系统中的关联效应[D]. 钟寅. 兰州大学. 2016
[4]. 钻石型晶格上量子Heisenberg系统的相变[D]. 邹维科. 曲阜师范大学. 2009
[5]. ABO_2/AB_(1-x)B'_xO_3多铁材料磁电及其耦合性能的研究[D]. 时丽然. 华中科技大学. 2016
[6]. 无序合金磁性的蒙特卡罗模拟[D]. 黄辉辉. 南京邮电大学. 2016
[7]. 自旋系统量子关联与量子相变[D]. 徐玉良. 曲阜师范大学. 2015
[8]. 分形晶格上量子反铁磁Heisenberg系统相变的研究[D]. 高中扬. 曲阜师范大学. 2008
[9]. 二维晶体中的高温超导与量子格里菲斯奇异性[J]. 叶树森, 李佳宸, 王健. 中国科学:物理学 力学 天文学. 2018
[10]. 拓扑量子系统中近藤效应的研究[D]. 王锐. 南京大学. 2016
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